Hace siglos, ¿quién hubiera pensado que las mismas leyes mecánicas que rigen el movimiento de los objetos aquí en la Tierra también dictan el movimiento de los planetas? Ahora mismo nos parece lo más normal del mundo, pero no siempre ha sido así.
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Jetzt kostenlos anmeldenHace siglos, ¿quién hubiera pensado que las mismas leyes mecánicas que rigen el movimiento de los objetos aquí en la Tierra también dictan el movimiento de los planetas? Ahora mismo nos parece lo más normal del mundo, pero no siempre ha sido así.
Mientras que los objetos en la Tierra tienden a caer en línea recta hacia su centro, la Luna se mueve en círculos alrededor de la Tierra. Aun así, ambos movimientos están regidos por las mismas leyes. A Isaac Newton le debemos nuestra comprensión moderna de que las mismas leyes mecánicas que rigen el movimiento de los objetos en la Tierra también se aplican a la Luna y a los planetas. En efecto, Newton relacionó el movimiento circular con el movimiento planetario, cuando descubrió su ley de la gravitación universal. Pensó que existía una fuerza gravitatoria que hacía que los objetos cayeran hacia la Tierra, ya que se aceleraban al descender. Entonces se preguntó qué causaba que la Luna orbitara alrededor de la Tierra y se dio cuenta de que la gravedad podía extenderse más allá de la superficie de la Tierra, hasta el punto de ser la fuerza que mantenía a la Luna en una trayectoria circular.
En este artículo, hablaremos primero del movimiento circular uniforme y luego relacionaremos los principios del movimiento circular con la gravitación. Para eso, veremos las definiciones de movimiento circular y gravitación, revisaremos ejemplo, aplicaremos fórmulas y resolveremos preguntas. ¡Vayamos a ello!
El movimiento circular se refiere a cualquier tipo de movimiento que sigue una trayectoria circular; pero, hay un tipo específico, llamado movimiento circular uniforme.
El movimiento circular uniforme es que se refiere a un objeto que se mueve con velocidad constante en un círculo de radio fijo.
Cuando un objeto se mueve en movimiento circular uniforme (como en la figura de abajo), la velocidad siempre actúa en la dirección tangente a la trayectoria circular descrita (como muestra la flecha roja). Esto significa que la dirección de la velocidad cambia constantemente, a medida que el objeto se mueve alrededor del círculo descrito. La aceleración del objeto apunta hacia el centro de este movimiento, cosa que explica la dirección cambiante de la velocidad. Esta aceleración se denomina aceleración centrípeta.
La aceleración centrípeta es la aceleración de un objeto que se mueve en un movimiento circular.
La segunda Ley de Newton nos dice que hay fuerza actuando sobre un objeto si este posee una aceleración. La fuerza que causa la aceleración centrípeta se conoce como fuerza centrípeta.
La fuerza centrípeta es la que hace que un objeto siga una trayectoria circular.
La fuerza centrípeta tiene la misma dirección que la aceleración centrípeta: hacia el centro de la trayectoria circular. No obstante, en un movimiento circular uniforme, la fuerza centrípeta no hace que el objeto se mueva hacia el centro del círculo, porque el objeto se mueve lo suficientemente rápido como para mantenerse girando en un círculo.
Cabe aclarar que la fuerza centrípeta no es un tipo específico de fuerza; sino que utilizamos el término fuerza centrípeta para describir cualquier fuerza que mantenga un objeto en un movimiento circular.
Esto, porque el término centrípeta significa, literalmente, "que busca el centro".
Comprendamos este concepto mejor, a través de un ejemplo:
Si atamos una pelota a una cuerda y la hacemos girar en círculos por encima de nuestra cabeza, a una velocidad constante, la pelota tendrá un movimiento circular uniforme.
La tensión de la cuerda es la fuerza centrípeta en un momento dado. Por tanto, la fuerza neta en el plano del círculo es:
\[F_{neta}=F_{centr}=T\]
La fuerza centrípeta hace que la pelota cambie de dirección, para girar continuamente en un círculo.
Imagina ahora que soltamos la cuerda. En ese momento, la fuerza neta en el plano del círculo se hace cero:
\[F_{neta}=0,\]
De manera que, según la primera ley de Newton, la pelota saldría disparada y continuaría moviéndose con la velocidad que tenía en ese momento.
Como en la figura anterior, se trataría de un vector tangente al círculo en el punto que la soltemos.
El movimiento circular y la gravitación están unidas la una a la otra: muchos objetos en el espacio, como los planetas o las lunas, siguen órbitas circulares debido a la gravitación.
La gravitación, o fuerza gravitatoria, es la fuerza de atracción que todos los objetos con masa ejercen entre sí.
Dado que todos los objetos masivos experimentan la fuerza de gravitación, la llamamos fuerza fundamental.
Podemos ver la fuerza gravitatoria representada en la siguiente figura. Dos masas alejadas entre sí, una distancia \(r\), ejercen una fuerza gravitatoria sobre la otra masa y se acercan la una a la otra. Todo objeto con masa ejerce una fuerza gravitatoria sobre otros objetos; pero, la mayoría de las veces, un objeto tiene que tener una gran masa para que podamos medir su atracción gravitatoria —ya que, si no, es despreciable—. Por ello, principalmente, hablamos de la gravitación en relación con los planetas, estrellas y galaxias.
Cerca de la superficie de la Tierra, la gravitación hace que todos los objetos caigan. Como todos los objetos experimentan la misma fuerza, apuntando en la misma dirección, podemos representar localmente el efecto de la gravedad mediante un campo vectorial.
Por el contrario, si nos alejamos de la superficie de la Tierra, y consideramos el efecto de su atracción gravitatoria sobre los satélites artificiales y la Luna, nos encontramos con que la fuerza de la gravedad terrestre hace que estos objetos orbiten con un movimiento circular.
Para un objeto en órbita, la fuerza gravitatoria actúa como una fuerza centrípeta: la fuerza se dirige hacia el objeto masivo en el centro de la trayectoria circular, haciendo que la velocidad del objeto en órbita cambie de dirección para mantenerlo viajando en un círculo. La velocidad del objeto en órbita es lo suficientemente alta como para evitar que la fuerza gravitatoria lo arrastre directamente hacia el objeto masivo.
El gran descubrimiento de Kepler fue que las órbitas de los planetas alrededor del Sol no son exactamente circulares. Más bien son elipses.
Un número que utilizamos para caracterizar las elipses es su excentricidad \(e\), que es una medida de cuánto se desvía su forma de la de un círculo. Más concretamente, las elipses con excentricidad \(e=0\) son círculos.
\[e_{Tierra-Sol}=0,01671\]
\[e_{Luna-Tierra}=0,0549\]
Como ves, estos valores son casi nulos. Por lo tanto, podemos tratar la fuerza gravitatoria en estos casos como una fuerza centrípeta uniforme, y obtendremos resultados precisos.
Algunos ejemplos de gravitación y movimiento circular son los siguientes:
La siguiente imagen es un ejemplo al respecto de la luna orbitando alrededor de la tierra:
La fuerza gravitatoria que ejerce la Tierra sobre la Luna actúa como fuerza centrípeta, dirigida hacia el centro de la Tierra (flecha verde claro). Esta fuerza crea una aceleración centrípeta, también dirigida hacia el centro de la Tierra, que hace que la velocidad de la Luna cambie constantemente de dirección, en un patrón circular. La velocidad de la Luna siempre se dirige tangencialmente a la órbita— o sea, perpendicular a la fuerza centrípeta y a la aceleración (la velocidad se muestra con la flecha azul)—.
Si la gravedad terrestre se detuviera repentinamente, la Luna saldría volando hacia el espacio, en línea recta, desde el punto del que se desprende (de manera similar al ejemplo de la cuerda, que vimos anteriormente).
A continuación, veremos algunas de las fórmulas más relevantes para la gravitación y el movimiento circular.
Estas fórmulas consideran que el movimiento es circular, lo cual es tan solo una aproximación válida del movimiento orbital. Esto se debe a que, como ya hemos comentado anteriormente, las órbitas pueden seguir tanto un círculo como una elipse. Pero, como las excentricidades de algunas órbitas son tan baja, las podemos aproximar a un movimiento circular.
La Ley de Gravitación Universal de Newton describe la ecuación de la fuerza gravitatoria entre dos objetos:
\[F=G\dfrac{m_1\cdot m_2}{r^2},\]
Donde:
Esta fórmula es especialmente relevante a grandes distancias. En la superficie de un planeta, podríamos utilizar la ecuación para describir la fuerza gravitatoria:
\[F=m\cdot g,\]
Pero, esta ecuación únicamente es precisa si el campo gravitatorio de la Tierra es constante. A grandes distancias, cuando el campo gravitatorio no es constante, tenemos que utilizar la ecuación anterior para encontrar la fuerza gravitatoria.
En el movimiento circular, la velocidad sigue siendo igual al cambio en la distancia sobre el cambio en el tiempo; aunque, en este caso, la distancia es en una trayectoria circular, en lugar de lineal. Por tanto, la fórmula de la velocidad \(v\) de un objeto que se mueve en un círculo sería la circunferencia del círculo \(2\pi r\) dividida por el tiempo que tarda el objeto en completar una revolución \(T\):
\[v=\dfrac{2\pi r}{T}\]
Aquí:
La fórmula de la aceleración centrípeta es la siguiente:
\[a_c=\dfrac{v^2}{r},\]
Donde:
Como la fuerza es igual a la masa por la aceleración, podemos multiplicar la fórmula de la aceleración centrípeta anterior por la masa, para obtener la ecuación de la fuerza centrípeta:
\[\begin{align} F_c&=m\cdot a_c\\&=\dfrac{mv^2}{r} \end{align},\]
Donde:
Veamos ahora un ejemplo de una pregunta de física sobre órbitas gravitatorias
Un satélite de \(200\,\,\mathrm{kg}\) se encuentra en una órbita circular a \(30,000\,\,\mathrm{km}\) de la superficie terrestre. ¿Cuál es la velocidad del satélite?
Solución:
La única fuerza que actúa sobre el satélite es la gravitatoria, por lo que esta será igual a la masa del satélite \(m_s\) por su aceleración centrípeta:
\[F_c=m_s\cdot a_c\]
Para la fuerza gravitatoria tenemos que utilizar la ley de gravitación universal, ya que el satélite está lejos de la superficie terrestre:
\[F_g=G\dfrac{M\cdot m_s}{r^2}\]
También tenemos la ecuación de la aceleración centrípeta:
\[a_c=\dfrac{v^2}{r}\]
Sustituyendo estas dos ecuaciones en nuestra primera ecuación, obtenemos lo siguiente:
\[G\dfrac{M\cdot m_s}{r^2}=m_s\dfrac{v^2}{r}\]
Simplificando y resolviendo para \(v\):
\[v=\sqrt{\dfrac{GM}{r}}\]
A continuación, podemos introducir los números dados en el enunciado. Antes de hacerlo, hay que tener en cuenta que el valor que debemos utilizar para \(r\) no es simplemente la distancia del satélite a la Tierra, sino que es la suma del radio de la Tierra y esta distancia. La razón por la que tenemos que tener en cuenta esto es que la ley de gravitación universal de Newton requiere la distancia entre los centros de las masas.
Sabiendo esto, obtenemos:
\[v=\sqrt{\dfrac{6,67\cdot 10^{-11}\,\,\mathrm{m^3/(kg\cdot s^2)}\cdot 5,98\cdot 10^{24}\,\,\mathrm{kg}}{3\cdot 10^7\,\,\mathrm{m}+6,371\cdot 10^6\,\,\mathrm{m}}}=3275\,\,\mathrm{m/s}\]
Entonces, La velocidad del satélite es \(v=3275\,\,\mathrm{m/s}\).
Consideremos un ejemplo similar, con la diferencia de que en lugar de orbitar la Tierra, el satélite orbita la Luna.
Un satélite de \(200\,\,\mathrm{kg}\) se encuentra en una órbita circular a \(30,000\,\,\mathrm{km}\) desde la superficie de la Luna. ¿Cuál es la velocidad del satélite?
Solución:
Como la situación es casi idéntica a la del ejemplo anterior, podemos utilizar la ecuación que derivamos antes para la velocidad del satélite:
\[v=\sqrt{\dfrac{GM}{r}}\]
En este caso, debemos cerciorarnos de utilizar los valores correctos para la Luna, en lugar de los de la Tierra. Sustituyendo los valores dados, tenemos:
\[v=\sqrt{\dfrac{6,67\cdot 10^{-11}\,\,\mathrm{m^3/(kg\cdot s^2)}\cdot 7,35\cdot 10^{22}\,\,\mathrm{kg}}{3\cdot 10^7\,\,\mathrm{m}+1,737\cdot 10^6\,\,\mathrm{m}}}=393\,\,\mathrm{m/s}\]
En este caso, la velocidad del satélite es \(v=393\,\,\mathrm{m/s}\).
Una órbita es el movimiento que describe un cuerpo que gira alrededor de otro cuerpo.
Ejemplos de órbitas son el movimiento que sigue la Tierra alrededor del Sol, o los satélites que giran alrededor de la Tierra.
Las órbitas pueden ser circulares, si describen un círculo; o elípticas, si describen elipses con una cierta excentricidad. El caso en el que la excentricidad es 0 (e=0) se trata de una órbita circular.
El movimiento circular uniforme es el de un objeto que se mueve con velocidad constante en un círculo de radio fijo.
Ejemplos del movimiento circular uniforme son un tiovivo o una pelota que gira atada a una cuerda.
La fuerza centrípeta es una fuerza que hace que un objeto siga una trayectoria circular.
La aceleración centrípeta es la aceleración con la que un cuerpo es atraído hacia el centro de un movimiento circular, por la fuerza centrípeta.
Se puede calcular de la siguiente manera:
ac=v2/r
donde v es la velocidad del objeto, en metros por segundo (m/s), y r es el radio de la trayectoria circular del objeto, en metros (m).
¿Por qué los períodos orbitales no dependen de la excentricidad?
Cuanto más cerca esté un objeto en órbita de una estrella, más rápido viajará, y viceversa. La segunda ley de Kepler dice que áreas iguales serán barridas en tiempos iguales. Los cambios de velocidad de un planeta con una órbita elíptica dan como resultado el mismo período que si tuviera una órbita circular. La conservación del momento angular mantiene esta igualdad, independientemente de lo alargada que sea la órbita.
Las leyes de Kepler no son aproximaciones. ¿Verdadero o falso?
Verdadero: relatan con exactitud la realidad.
Pon un ejemplo de una de las leyes de Kepler utilizada para un sistema distinto al del sol y el planeta.
· Un satélite artificial en órbita alrededor de la Tierra.
· Un cometa, con una órbita muy elíptica, que orbita alrededor de una estrella con un periodo de varios cientos de años.
· Los exoplanetas que orbitan otra estrella fuera de nuestro sistema solar y que obedecen a la ley de conservación del momento angular.
Entre otros.
¿Cuál de las siguientes es la ecuación de la tercera ley de Kepler para el periodo?
\[T=\dfrac{2\pi a^{2/3}}{\sqrt{GM_{total}}}\].
La fuerza gravitatoria tiene una dependencia \(1/d\) con la distancia. ¿Verdadero o falso?
Falso, la dependencia es de \(1/d^2\).
Selecciona la afirmación verdadera sobre el momento angular:
El momento angular no es una cantidad que se conserva.
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